\(4)\)Un Bloque de masa \(m_{1}\) está colocado sobre un plano inclinado de masa \(m_{2}\) como muestra la figura. El plano inclinado descansa sobre una superficie horizontal. Ambas superficies son sin fricción y ambas, el bloque y el plano, pueden moverse (ver Figura).
\(i)\)Si el plano inclinado está fijo, halle las componentes \(x\) e \(y\) de la aceleración del bloque.
\(ii)\)Si el plano inclinado es libre de moverse:
\(a)\)Muestre que la componente \(x\) de la aceleración del bloque es:
lo que hice en la segunda flecha fue derivar dos veces, asi me queda una relación entre las aceleraciones.
Esta condición sale porque decimos que las masitas están siempre en contacto
Bueno, ahí sale, cualquir cosa preguntá.
Muchas Gracias ! Te agradezco ! Te debo un churro 😛
Una duda mas:
La componente en \(m_{1}\) de la normal para \(x\) versor \(-N_{1}·Sen(\alpha)\) y la componente en \(m_{2}\) de la normal para \(x\) versor \(N_{1}·Sen(\alpha)\) , son pares de interacción?
En los problemas del CBC se usaban ejes, \(x\) paralelo al plano inclinado e\(y\) ortogonal al mismo.
Entonces relacione la descomposición del peso con un enfoque obvio en el punto de vista del 3er principio de Newton. Entonces me acordé que lo que hacía mover a un cuerpo era la componente del peso en \(x\), en este caso la componente de la normal \(N_{1}\) y que el peso en \(y\) se compensaba con la normal. Entonces relacione estos razonamientos con un cambio de SR y llegue a lo que me dijiste 😛
Ahora reemplazo \(N_{1}\) en \(\hat{x}\) pero de \(m_{2}\) y luego despejo \(a_{2x}\) y la reemplazo en la otra expresión de \(a_{1x}\). \(a_{2x}\) me queda:
